Просмотр кода страницы Мюон

{{Информация о частице
 |цвет_фона                      = 
 |имя                            = Мюон
 |изображение                    = Myon-Zerfall.svg|заголовок=Фейнмановская диаграмма распада мюона
 |символ                         = {{math|μ (μ<sup>−</sup>)}}
 |названа                        = От [[греческий язык|греч.]] буквы {{math|μ}}, использующейся для обозначения) в [[Стандартная модель|Стандартной модели]] [[физика элементарных частиц|физики элементарных частиц]]
 |обнаружена                     = [[Андерсон, Карл Давид|Карлом Андерсоном]] в [[1936 год]]у
 |семья                          = [[фермион]]
 |группа                         = [[лептон]]
 |поколение                      = 2
 |взаимодействие                 = [[Слабое взаимодействие|Слабое]], [[Электромагнитное взаимодействие|электромагнитное]] и [[Гравитация|гравитационное]]
 |античастица                    = {{math|μ<sup>+</sup>}}
 |масса                          = 105,6583745(24)&nbsp;МэВ<ref name=CODATA>{{Cite web |url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt |title=Fundamental Physical Constants - Complete Listing. 2018 CODATA adjustment|access-date=2023-07-06 |archive-date=2023-05-27 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230527205950/http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt |deadlink=no }}</ref>
 |время_жизни                    = 2,19703(4){{e|−6}}&nbsp;c
 |электрический_заряд            = −1
 |барионное_число                = 0
 |спин                           = 1/2
 |изотопический_спин             = 0
 |странность                     = 0
 |очарование                     = 0
 |кварковый_состав               = нет
 |схема_распада                  = <math>e^- + \nu_{\mu} + \bar{\nu_e}</math>
}}
'''Мюо́н''' (от [[греческий язык|греческой]] буквы {{math|μ}}, использующейся для обозначения) в [[Стандартная модель|стандартной модели]] [[физика элементарных частиц|физики элементарных частиц]] — неустойчивая [[элементарная частица]] с отрицательным [[электрический заряд|электрическим зарядом]] и [[спин]]ом {{frac|1|2}}. Вместе с [[электрон]]ом, [[тау-лептон]]ом и [[электронное нейтрино|тремя]] [[мюонное нейтрино|сортами]] [[тау-нейтрино|нейтрино]] классифицируется как часть [[лептон]]ного семейства [[фермион]]ов. Так же, как они, мюон, по-видимому, бесструктурен и не состоит из каких-то более мелких частиц. Как и все фундаментальные фермионы, мюон имеет [[античастица|античастицу]] с квантовыми числами (в том числе зарядом) противоположного знака, но с равной [[масса|массой]] и спином: '''а̀нтимюо́н''' (чаще частицу и античастицу называют соответственно отрицательным и положительным мюоном). Мюоны обозначаются как {{math|μ<sup>−</sup>}}, а антимюоны как {{math|μ<sup>+</sup>}}. Мюонами называют также совокупность {{math|μ<sup>−</sup>}} и {{math|μ<sup>+</sup>}}; ниже термин «мюон» употребляется в этом значении, если не оговорено обратное.

Изначально были названы '''мю-мезонами''', как и другие только что открытые частицы с массой, промежуточной («мезо-») между массами [[нуклон]]ов и электрона. Позднее, в ходе уточнения и систематизации терминологии, название «[[мезон]]ы» оставили лишь за частицами, состоящими из чётного числа [[кварк]]ов (мюоны вообще не состоят из кварков). Мюон почти идентичен электрону по набору присущих ему [[квантовое число|квантовых чисел]], однако он в 207 раз тяжелее, что позволяет рассматривать его как чрезвычайно тяжёлый электрон. Искусственно созданы [[мезоатом]]ы — аналоги атомов, роль электронов в которых исполняют обращающиеся вокруг атомного ядра (на гораздо более низких орбитах, чем в электронном атоме) мюоны.

На Земле мюоны регистрируются в космических лучах, они возникают в результате распада заряженных [[Пион (частица)|пионов]]. Пионы создаются в верхних слоях атмосферы первичными [[космические лучи|космическими лучами]] и имеют очень короткое время распада — несколько наносекунд. Время жизни мюонов достаточно мало — 2,2 микросекунды, тем не менее эта элементарная частица рекордсмен по времени жизни и дольше её не распадается только свободный [[нейтрон]]. Однако мюоны космических лучей имеют скорости, близкие к [[скорость света|скорости света]], так что из-за [[Релятивистское замедление времени|эффекта замедления времени]] [[специальная теория относительности|специальной теории относительности]] их легко обнаружить у поверхности Земли, на 1 квадратный метр падает около 10 тысяч мюонов в минуту<ref>{{cite journal |first=Mark |last=Wolverton |date=September 2007 |title=Muons for peace: New way to spot hidden nukes gets ready to debut |url=https://archive.org/details/sim_scientific-american_2007-09_297_3/page/26 |journal=[[Scientific American]] |volume=297 |issue=3 |pages=26–28 |doi=10.1038/scientificamerican0907-26 |pmid=17784615 |bibcode=2007SciAm.297c..26W}}</ref>.

Как и в случае других заряженных лептонов, существует ''[[мюонное нейтрино]]'' (и антинейтрино), которое имеет тот же [[Аромат (физика)|аромат]], что и мюон (антимюон). Мюонные нейтрино обозначаются как {{math|ν<sub>μ</sub>}}, антинейтрино — {{math|{{overline|ν}}<sub>μ</sub>}}. Мюоны почти всегда распадаются в электрон, [[электронное нейтрино|электронное антинейтрино]] и мюонное нейтрино (соответственно антимюоны — в [[позитрон]], электронное нейтрино и мюонное антинейтрино); существуют также более редкие типы распада, когда возникает дополнительный [[фотон]] или электрон-позитронная пара.
[[Файл:CMS muon chambers.jpg|thumb|[[Компактный мюонный соленоид|CMS]]]]

== История ==
Мюоны были открыты [[Андерсон, Карл Дейвид|Карлом Андерсоном]] и [[Неддермайер, Сет|Сетом Неддермайером]] в 1937 году, во время исследования [[Космические лучи|космического излучения]]<ref>{{Cite web|url=https://timeline.web.cern.ch/anderson-and-neddermeyer-discover-muon|title=Anderson and Neddermeyer discover the muon|website=CERN|access-date=2021-04-30|archive-date=2021-02-20|archive-url=https://web.archive.org/web/20210220082343/https://timeline.web.cern.ch/anderson-and-neddermeyer-discover-muon|deadlink=no}}{{Ref-en}}</ref>. Они обнаружили частицы, которые при прохождении через [[магнитное поле]] отклонялись в меньшей степени, чем электроны, но сильнее, чем [[протон]]ы. Было сделано предположение, что они имеют [[элементарный заряд]], и для объяснения различия в отклонении было необходимо, чтобы эти частицы имели промежуточную массу, которая лежала бы между массами электрона и протона.

По этой причине Андерсон первоначально назвал новую частицу «мезотроны»<ref>{{Cite news|url=https://www.theguardian.com/science/life-and-physics/2011/may/14/1|title=My favourite particle: the muon|author=Mark Lancaster|date=2011-05-14|website=[[The Guardian]]|accessdate=2021-04-30|archivedate=2021-03-05|archiveurl=https://web.archive.org/web/20210305140143/https://www.theguardian.com/science/life-and-physics/2011/may/14/1}}{{Ref-en}}</ref>, используя приставку «мезо» (от греческого слова «промежуточный»). Также некоторые ученые называли эту частицу ''мезон'', что вызвало путаницу. Кроме того, франкоговорящим учёным не нравилось это слово, поскольку во французском оно является [[Омофоны|омофоном]] [[Публичный дом|борделя]]{{Sfn|Brown,Rechenberg|1996|p=187}}. До того как был открыт [[Пион (частица)|пи-мезон]], мюон считался кандидатом на роль переносчика сильного взаимодействия, который был необходим в теории, незадолго до этого разработанной [[Юкава, Хидэки|Юкавой]]. Однако оказалось, что мюон не участвует в сильных взаимодействиях, а его время жизни в сотни раз больше, чем предполагалось теорией Юкавы{{Sfn|Fraser|1998|p=17}}.

В 1941 году [[Росси, Бруно|Бруно Росси]] и Дэвид Холл, измеряя время распада мюона в зависимости от его энергии, впервые экспериментально продемонстрировали эйнштейновское замедление времени<ref>{{статья|автор=Rossi B., Hall D.|заглавие=Variation of the rate of decay of Mesotrons with Momentum|издание=The Physical Review|год=1941|том=59|выпуск=3|номер=|страницы=223|ссылка=http://spiff.rit.edu/classes/phys314/lectures/muon/rossi.pdf|doi=10.1103/PhysRev.59.223|arxiv=|bibcode=|язык=en|archivedate=2021-04-30|archiveurl=https://web.archive.org/web/20210430103558/http://spiff.rit.edu/classes/phys314/lectures/muon/rossi.pdf}}</ref>.

В 1942 году японские ученые Таникава Ясутака, Саката Сьоити и Иноуэ Такэси предложили теорию, которая рассматривала мезотроны не как частицу Юкавы, а как продукт её распада, но из-за войны их работы были переведены на английский только в 1946 и не были известны в США до конца 1947{{Sfn|Fraser|1998|p=17}}. Много позже похожее предположение (известное под названием «двумезонная гипотеза») высказал [[Роберт Маршак]].

В 1947 году эта теория подтвердилась. Вновь открытые частицы получили название [[Пион (частица)|пионы]]. Было решено использовать термин «мезон» как общее название частиц этого класса{{Sfn|Brown,Rechenberg|1996|p=187}}. Мезотрон же получил название мю-мезон (от греческой буквы «мю»){{Sfn|Fraser|1998|p=19}}.

После появления [[Кварк|кварковой модели]] мезонами начали считаться частицы, состоящие из кварка и антикварка. Мю-мезон же не принадлежал к ним (по современным представлениям он не имеет внутренней структуры), поэтому его название изменили на современный термин «мюон»<ref>Erica Smith. [http://www.physics.drexel.edu/~bob/TermPapers/muon.pdf Physics of Muons] {{Wayback|url=http://www.physics.drexel.edu/~bob/TermPapers/muon.pdf |date=20220121084512 }}. Drexel University, May 17, 2010{{Ref-en}}</ref>.

В 1962 году в эксперименте, проведённом в [[Брукхейвенская национальная лаборатория|Брукхейвенской национальной лаборатории]], было показано, что мюонам соответствует особый тип [[нейтрино]], участвующий только в реакциях с ними<ref>[https://www.bnl.gov/science/neutrinos.php Brookhaven Neutrino Research] {{Wayback|url=https://www.bnl.gov/science/neutrinos.php |date=20210318001439 }} Brookhaven National Laboratory{{Ref-en}}</ref>.

Мюон вызывает много вопросов у физиков, поскольку его роль в природе не вполне понятна. По словам [[Гелл-Ман, Марри|Гелл-Мана]], мюон был бы ребёнком, подброшенным на порог, которого никто не ожидал{{Sfn|Fraser|1998|p=19}}. Позже, в 1976 году, мюон, мюонное нейтрино, а также s-кварк и c-кварк были выделены во [[Поколение (физика)|второе поколение элементарных частиц]]. Однако причины существования частиц разных поколений — всё ещё [[Нерешённые проблемы современной физики|нерешённая проблема физики]].

В апреле 2021 года группа учёных из [[Фермилаб]] заявила, что по результатам экспериментов [[Muon g-2]] [[аномальный магнитный момент мюона]] не согласуется с предсказаниями [[Стандартная модель|Стандартной модели]] на уровне значимости 4,2 стандартных отклонения<ref name=Discovery2021>{{cite web
|url = https://www.nationalgeographic.com/science/article/ultra-precise-experiment-finds-hints-of-unseen-particles-in-the-universe
|title = New experiment hints that a particle breaks the known laws of physics
|publisher= [[National Geographic (журнал)|National Geographic]]
|language = en
|date = 2021-04-07
|access-date = 2021-04-30
|archive-date = 2021-04-08
|archive-url = https://web.archive.org/web/20210408125601/https://www.nationalgeographic.com/science/article/ultra-precise-experiment-finds-hints-of-unseen-particles-in-the-universe
|deadlink = no
}}</ref><ref>{{статья|автор=Abi B. et al. (Muon g−2 Collaboration)|заглавие=Measurement of the Positive Muon Anomalous Magnetic Moment to 0.46 ppm|издание=Physical Review Letters|год=2021 |том=126 |выпуск=14 |номер=|страницы=141801 |ссылка=|doi=10.1103/PhysRevLett.126.141801|pmid=33891447 |arxiv=2104.03281 |bibcode=2021PhRvL.126n1801A |s2cid=233169085|язык=en}}</ref>.

== Характеристики ==
Мюон по многим характеристикам повторяет электрон: он также обладает зарядом −1 и спином ½ (то есть является [[фермион]]ом). Вместе с электроном и [[тау-лептон|тау-частицей]] мюон относится к семейству [[Лептоны|лептонов]]: его [[лептонное число]] равно 1, а [[Барионное число|барионное]] — нулю. Для антимюонов значения всех зарядов — противоположного знака, а остальные характеристики совпадают с характеристиками мюона. Масса мюона равна {{nobr|1,883 531 627(42) × 10<sup>−28</sup> кг}}, или {{nobr|105,658 3755(23) МэВ}}<ref name=CODATA/><ref name="lbl_muon">{{Cite journal|author=Particle Data Group|date=2020|title=Review of Particle Physics|url=https://pdg.lbl.gov/2020/listings/rpp2020-list-muon.pdf|journal=Progress of Theoretical and Experimental Physics|volume=2020|issue=8|doi=10.1093/ptep/ptaa104|access-date=2021-04-30|archive-date=2021-03-23|archive-url=https://web.archive.org/web/20210323010112/https://pdg.lbl.gov/2020/listings/rpp2020-list-muon.pdf|url-status=live}}</ref> — в 206,7682830(46) раз больше, чем масса электрона<ref name=CODATA/>, и примерно в 9 раз меньше, чем масса протона. [[Время жизни квантовомеханической системы|Время жизни]] мюона составляет 2,1969811(22) микросекунды<ref name="lbl_muon"/>. Для элементарных частиц такая продолжительность жизни является значительной — среди нестабильных частиц только нейтрон (и, возможно, протон, если он распадается) имеет большее время жизни. При такой продолжительности жизни мюон, движущийся со скоростью, близкой к скорости света, должен был бы проходить в среднем 658 метров до распада, если не учитывать релятивистских эффектов, однако для релятивистских мюонов из-за замедления времени они могут проходить многократно бо́льшие дистанции (например, мюоны космических лучей, возникающие в верхних слоях атмосферы, достигают поверхности Земли, проходя десятки километров). [[Магнитный момент]] мюона составляет {{nobr|−4,490 448 30(10) × 10<sup>−26</sup> Дж/Тл}}, или {{nobr|−8,890 597 03(20) [[Ядерный магнетон|ядерного магнетона]]}}<ref name=CODATA/>, или 3,183345142 [[Магнитный момент протона|μ<sub>p</sub>]]. [[Аномальный магнитный момент мюона]] равен {{nobr|1,165 920 89(63) × 10<sup>−3</sup>}}<ref name=CODATA/>. [[Электрический дипольный момент]] равен нулю (в пределах погрешности).

== Взаимодействие с другими частицами ==
Мюон участвует в реакциях всех фундаментальных взаимодействий, кроме сильного{{Sfn|Прохоров|1992|p=230}}.

=== Распад мюона ===
Распад мюона происходит под действием слабого взаимодействия: мюон распадается на [[Нейтрино|мюонное нейтрино]] и W<sup>−</sup>-бозон ([[виртуальные частицы|виртуальный]]), который в свою очередь быстро распадается на электрон и электронное антинейтрино. Такой распад является одной из форм [[бета-распад]]а<ref>{{Cite web|url=http://nuclphys.sinp.msu.ru/seminar/sem1/sem02a.htm|title=Семинары по физике частиц и ядра. Распады и реакции|author=Гончарова Н. Г. |access-date=2021-04-30|archive-date=2017-05-09|archive-url=https://web.archive.org/web/20170509094434/http://nuclphys.sinp.msu.ru/seminar/sem1/sem02a.htm|deadlink=no}}{{Ref-ru}}</ref>. Иногда (примерно в одном проценте случаев) вместе с этими частицами образуется фотон, а в одном случае из {{nobr|10 000}} — ещё один электрон и позитрон<ref name="lbl_muon" />.

Теоретически мюон может распасться на электрон и фотон, если при распаде мюонное нейтрино [[Нейтринные осцилляции|осциллирует]], однако вероятность этого крайне мала — порядка 10<sup>−50</sup> согласно теоретическим расчётам<ref>{{статья|автор=Yoshitaka K., Yasuhiro O.|заглавие=Muon decay and physics beyond the standard model|издание=Reviews of Modern Physics|год=2001|том=73|выпуск=1|номер=|страницы=151|ссылка=|doi=10.1103/RevModPhys.73.151|arxiv=hep-ph/9909265|bibcode=|язык=en}}</ref>. Экспериментально установлено, что доля этого канала меньше {{nobr|5,7 × 10<sup>−13</sup>%}}<ref name="lbl_muon" />. Впрочем, возможно, такой распад является более вероятным для связанного мюона, вращающегося вокруг ядра<ref>{{статья|автор=Szafron R., Czarnecki A.|заглавие=High-energy electrons from the muon decay in orbit: Radiative corrections|издание=Physics Letters B|год=2016|том=753|выпуск=|номер=|страницы=61—64|ссылка=https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0370269315009399|doi=10.1016/j.physletb.2015.12.008|arxiv=|bibcode=|язык=en|archivedate=2021-04-30|archiveurl=https://web.archive.org/web/20210430103557/https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0370269315009399}}</ref>.

Также есть неподтверждённые гипотезы существования других экзотических каналов распада мюона, таких как распад на электрон и [[майорон]]<ref>Andrzej Czarnecki. [http://prac.us.edu.pl/~us2011/talks/Czarnecki.pdf Exotic muon decays] {{Wayback|url=http://prac.us.edu.pl/~us2011/talks/Czarnecki.pdf |date=20140513222105 }} University of Alberta{{Ref-en}}</ref> или на электрон и бозон<ref>{{статья|автор=Bilger R. et al.|заглавие=Search for exotic muon decays|издание=Physics Letters B|год=1999|том=446|выпуск=3—4|номер=|страницы=363—367|ссылка=|doi=10.1016/S0370-2693(98)01507-X|arxiv=hep-ph/9811333|bibcode=|язык=en}}</ref>.

=== Образование мюона ===
[[Файл:AirShower.svg|мини|400x400пкс| Образование мюонов и антимюонов в [[Широкий атмосферный ливень|широком атмосферном ливне]], вызванном высокоэнергетической [[Космические лучи|космической частицей]] (протоном)]]

==== Распад мезонов ====
Наиболее обычным является распад отрицательно заряженных [[Пион (частица)|пи-мезонов]] и [[Каон|K-мезонов]] на отрицательный мюон и мюонное антинейтрино (положительно заряженные мезоны распадаются на положительный мюон и мюонное нейтрино), иногда с образованием нейтральных частиц:

: <math>\pi^-\to\mu^- \bar{\nu_{\mu}}</math> (99,98770(4) % распадов)<ref name=pi>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-pi-plus-minus.pdf π<sup>+</sup> DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-pi-plus-minus.pdf |date=20230707162024 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>;
: <math>K^-\to\mu^- \bar{\nu_{\mu}}</math> (63,56(11) % распадов)<ref name=kplusdecay>[http://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-K-plus-minus.pdf K<sup>+</sup> DECAY MODES] {{Wayback|url=http://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-K-plus-minus.pdf |date=20230708083640 }} In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>;
: <math>K^-\to\pi^0\mu^-\bar{\nu_{\mu}}</math> (3,352(33) % распадов)<ref name=kplusdecay/>.

Эти реакции являются основными каналами распада этих частиц. Другие заряженные мезоны также активно распадаются с образованием мюонов, хотя и с меньшей вероятностью, например, при распаде заряженного [[D-мезон]]а мюон образуется лишь в 18 % случаев (если не учитывать распады через промежуточные стадии с образованием пионов, каонов и т.д.)<ref>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-D-plus-minus.pdf D+ DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-D-plus-minus.pdf |date=20230707162609 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>. Распад пионов и каонов — это основной источник мюонов в космических лучах и ускорителях.

Нейтральные мезоны могут распадаться на пару мюон-антимюон, нередко с образованием гамма-кванта или нейтрального пиона. Однако вероятность таких распадов, как правило, меньше:

: <math>\eta\to\mu^-\mu^+\gamma</math> (0,03 % распадов)<ref>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-eta.pdf η DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-eta.pdf |date=20230707162335 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>;
: <math>\rho\to\mu^-\mu^+</math> (0,0046 % распадов)<ref>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-rho-770.pdf ρ(770) DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-rho-770.pdf |date=20230707161819 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>.

Для более тяжёлых нейтральных мезонов вероятность появления мюона увеличивается — например, D<sup>0</sup>-мезон при распаде образует мюон в 6,8 % случаев (без учёта распадов через промежуточные стадии с образованием пионов, каонов и т.д.)<ref>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-D-zero.pdf D<sup>0</sup> DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-D-zero.pdf |date=20230707162432 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>.

==== Распад барионов ====
Мюон может образовываться при распаде барионов, однако вероятность этого процесса обычно низка. В качестве примера можно привести такие реакции:

: <math>\Xi^-\to\Lambda\mu^- \bar{\nu_{\mu}}</math> (0,03 % распадов)<ref name=ksi>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-xi-minus.pdf Ξ<sup>−</sup> DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-xi-minus.pdf |date=20230707162523 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>;
: <math>\Lambda^0\to p\mu^- \bar{\nu_{\mu}}</math> (0,015 % распадов)<ref name=lambda>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-lambda.pdf Λ DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-lambda.pdf |date=20230707162401 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>.

Тем не менее, если учитывать все стадии распадов, мюоны образуются почти всегда, причём с множественностью больше единицы. Так, вышеуказанный [[Кси-гипероны|кси-минус-гиперон]] в 99,9% случаев распадается на [[Лямбда-гипероны|лямбда-ноль-гиперон]] и отрицательный пион<ref name=ksi/>; в свою очередь Λ<sup>0</sup> распадается преимущественно (64 % случаев) на протон и отрицательный пион<ref name=lambda/>. Отрицательные пионы, как сказано выше, в 99,99% случаев распадаются на отрицательный мюон и мюонное антинейтрино<ref name=pi/>. Таким образом, в большинстве случаев при распаде Ξ<sup>−</sup> на конечных стадиях появятся два мюона.

==== Распад бозонов ====
Тяжёлые нейтральные бозоны иногда распадаются на мюон-антимюонную пару:

: <math>Z^0\to\mu^-\mu^+</math> (3,3662(66) % распадов)<ref name=z>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-z-boson.pdf Z DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-z-boson.pdf |date=20230707162025 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>;
: <math>H^0\to\mu^-\mu^+</math> (0,026(13) % распадов)<ref name=higgs>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-higgs-boson.pdf H DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-higgs-boson.pdf |date=20230707161745 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>,

а заряженные бозоны — на пару мюон-антинейтрино:

: <math>W^-\to\mu^-\bar{\nu_{\mu}}</math> (10,63(15) % распадов)<ref name=w>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-w-boson.pdf W<sup>+</sup> DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-w-boson.pdf |date=20230707162429 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>.

==== Распад лептонов ====
[[Тау-лептон]] — единственный известный лептон, который тяжелее мюона, — с вероятностью в 17,39(4) % распадается на мюон, тау-нейтрино и мюонное антинейтрино<ref name=tau>[https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-tau.pdf τ<sup>−</sup> DECAY MODES] {{Wayback|url=https://pdg.lbl.gov/2023/listings/rpp2023-list-tau.pdf |date=20230707161909 }}. In: {{статья|автор=Workman R. L. et al. (Particle Data Group)|заглавие=Review of Particle Physics |издание=Progress of Theoretical and Experimental Physics|год=2022|том=2022|выпуск=8|номер=|страницы=083C01 |ссылка=|doi=10.1093/ptep/ptac097|arxiv=|bibcode=|язык=en}} {{free access}}</ref>.

=== Другие реакции ===
Важной реакцией, в которой участвует мюон, является мюонный захват. При попадании отрицательных мюонов в вещество и их остановке они захватываются атомами, образуя [[мюонные атомы]], и постепенно опускаются на К-орбиталь с излучением фотонов. Радиус этой орбитали в 200 раз меньше, чем соответствующей орбитали электрона, поэтому значительное время мюон находится непосредственно в ядре<ref name="atoms">{{статья|автор=Knecht A., Skawran A., Vogiatzi S. M.|заглавие=Study of nuclear properties with muonic atoms|издание=The European Physical Journal Plus|год=2020|том=135|выпуск=10|номер=|страницы=777|ссылка=https://link.springer.com/article/10.1140/epjp/s13360-020-00777-y|doi=10.1140/epjp/s13360-020-00777-y|arxiv=|bibcode=|язык=en|archivedate=2021-04-30|archiveurl=https://web.archive.org/web/20210430103557/https://link.springer.com/article/10.1140/epjp/s13360-020-00777-y}}</ref>. Поэтому мюон быстро захватывается ядром, взаимодействуя с протоном по схеме:

: <math>\mu^-+p\to n+\nu_{\mu}.</math> 

На кварковом уровне эта реакция проходит как{{Sfn|Прохоров|1992|p=230}}

: <math>\mu^-+u\to d+\nu_{\mu}.</math> 

Для лёгких ядер ({{math|''Z''}} < 30) вероятность захвата пропорциональна {{math|''Z''<sup>4</sup>}}. Для более тяжёлых атомов радиус орбиты мюона становится меньше радиуса ядра, поэтому дальнейшее увеличение ядра не влияет на интенсивность реакции.

Положительные мюоны отталкиваются от ядер, поэтому их захват ядрами невозможен, однако они взаимодействуют с электронами среды, захватывая их и образуя квазиатомы [[мюоний|мюония]], в которых выступают в качестве ядер (см. [[#Мюонные атомы|ниже]]). Эти очень короткоживущие атомы химически подобны атомам водорода и успевают вступить в некоторые химические реакции, хотя имеют время жизни, равное времени жизни мюона (2,2 мкс).

=== μ-e универсальность ===
Заряд электрона равен заряду мюона и [[Тау-лептон|тау-частицы]], а в продуктах распада W-бозона и Z-бозона они встречаются с одинаковой вероятностью. Из-за этого разница между любыми реакциями с участием различных [[Лептоны|лептонов]] может быть вызвана только различиями в их массе, а не в механизме распада, и потому в большинстве реакций мюон может заменять электрон (и наоборот). Эта особенность называется ''лептонной универсальностью''.

Впрочем, данные эксперимента [[LHCb]] по редким полулептонным распадам [[B-мезон]]ов могут свидетельствовать о том, что лептонная универсальность всё-таки может нарушаться<ref>{{Cite web|url=https://nplus1.ru/news/2015/08/31/unilep|title=В ЦЕРНе подтвердили нарушение важного свойства слабого взаимодействия|website=N+1|date=2015-08-31|author=Игорь Иванов|access-date=2021-04-30|archive-date=2017-04-07|archive-url=https://web.archive.org/web/20170407233835/https://nplus1.ru/news/2015/08/31/unilep|deadlink=no}}{{Ref-ru}}</ref><ref>{{Cite web|url=http://nv.ua/ukr/techno/science/chastinki-boga-amerikanski-fiziki-znajshli-dirku-v-svitobudovi-1309456.html|title=Вчені з Каліфорнійського університету відкрили феномен, який не вписується в Стандартну модель фізики елементарних частинок|website=НВ Техно|date=2017-06-13|author=Олексій Бондарєв|access-date=2021-04-30|archive-date=2017-06-13|archive-url=https://web.archive.org/web/20170613191037/http://nv.ua/ukr/techno/science/chastinki-boga-amerikanski-fiziki-znajshli-dirku-v-svitobudovi-1309456.html|deadlink=no}}</ref>.

== Мюонные атомы ==
[[Файл:Muonium.svg|мини| Мюоний]]
Мюоны были первыми открытыми [[Элементарная частица|элементарными частицами]], которые не встречались в обычных [[атом]]ах. Отрицательно заряженные мюоны могут, однако, формировать ''мюонные атомы,'' заменяя электроны в обычных атомах. Решение [[Уравнение Шрёдингера|уравнения Шрёдингера]] для водородоподобного атома показывает, что характерный размер получаемых волновых функций (то есть [[Боровский радиус|радиус Бора]], если решение проводится для атома водорода с привычным электроном) обратно пропорционален массе частицы, движущейся вокруг [[Атомное ядро|атомного ядра]]. Вследствие того, что масса мюона более чем в двести раз превосходит массу электрона, размер получаемой «мюонной [[Атомная орбиталь|орбитали»]] во столько же раз меньше аналогичной электронной<ref name="atoms" />. В результате уже для ядер с [[Зарядовое число|зарядовым числом]] {{nobr|{{math|''Z''}} {{=}} 5-10}} размеры мюонного облака сравниваются с размером ядра или не более чем на порядок превосходят его, и неточечность ядра начинает сильно влиять на вид волновых функций мюона. Как следствие, изучение их энергетического спектра (иначе говоря, линий поглощения мюонного атома) позволяет «заглянуть» в ядро и исследовать его внутреннюю структуру.

Положительный мюон в обычной материи может связать электрон и сформировать [[мюоний]] (Mu) — атом, в котором мюон становится ядром<ref>{{статья|автор=Percival P.|заглавие=Muonium chemistry|издание=Radiochimica Acta|год=1979|том=26|выпуск=1|номер=|страницы=1—14|ссылка=https://core.ac.uk/download/pdf/85213318.pdf|doi=10.1524/ract.1979.26.1.1|arxiv=|bibcode=|язык=en|archivedate=2022-01-21|archiveurl=https://web.archive.org/web/20220121102332/https://core.ac.uk/download/pdf/85213318.pdf}}</ref>. [[Приведённая масса]] мюония и, следовательно, его [[боровский радиус]] близки к соответствующей величине для [[водород]]а, поэтому этот короткоживущий атом в первом приближении ведёт себя в химических реакциях как сверхлёгкий изотоп водорода.

Наконец, отрицательный и положительный мюоны могут образовать связанное состояние — [[димюоний]], или истинный мюоний.

== Проникающая способность ==
Интенсивность [[Тормозное излучение|тормозного излучения]] обратно пропорциональна квадрату массы частицы, поэтому для мюона, который в 207 раз тяжелее электрона, потери на излучение пренебрежимо малы. С другой стороны, мюон, в отличие от [[адрон]]ов, не участвует в [[Сильное взаимодействие|сильном взаимодействии]], поэтому доминирующим каналом потери энергии при прохождении через слой вещества являются потери на [[Ионизация|ионизацию]] до энергий 10<sup>11</sup>−10<sup>12</sup> эВ, а потому в этой области проникающая способность мюона пропорциональна его энергии. При больших энергиях тормозное излучение, а также потери на [[Деление ядра|расщепление атомных ядер]] начинают играть большую роль, и линейный рост останавливается{{Sfn|Прохоров|1992|p=231}}.

Благодаря этим свойствам мюоны высоких энергий имеют значительно большую проникающую способность по сравнению как с электронами, так и с адронами. Мюоны, порождённые столкновениями частиц [[Космические лучи|космических лучей]] с атомами верхних слоев атмосферы, регистрируются даже на глубине нескольких километров{{Sfn|Прохоров|1992|p=231}}.

Медленные мюоны могут полностью останавливаться в веществе и восприниматься атомами как электроны.

Для вычисления свободного пробега мюона в веществе используют такую величину, как средние потери энергии за пролёт одного сантиметра пути в веществе плотностью 1 г/см<sup>3</sup>. При энергии до 10<sup>12</sup> МэВ мюон теряет около 2 МэВ на г/см<sup>2</sup> пролёта<ref>{{Cite web|url=http://www2.fisica.unlp.edu.ar/~veiga/experiments.html|title=Muon basics|website=La Plata University|access-date=2021-04-30|archive-date=2017-04-26|archive-url=https://web.archive.org/web/20170426102024/http://www2.fisica.unlp.edu.ar/~veiga/experiments.html|deadlink=no}}{{Ref-en}}</ref>. В диапазоне от 10<sup>12</sup> до 10<sup>13</sup> эВ эти потери являются большими и могут быть приближенно вычислены по формуле

: <math>\frac{dE}{dx}=2,6+3,5\cdot 10^{-6}E_{0\mu}</math> МэВ, где <math>E_{0\mu}</math> — начальная энергия мюона в МэВ<ref>{{статья|автор=Розенталь И. Л.|заглавие=Взаимодействие космических мюонов больших энергий|издание=Успехи физических наук|год=1968|том=94|выпуск=|номер=1|страницы=91–125|ссылка=https://ufn.ru/ufn68/ufn68_1/Russian/r681e.pdf|doi=10.3367/UFNr.0094.196801d.0091|arxiv=|bibcode=|язык=ru|archivedate=2018-07-22|archiveurl=https://web.archive.org/web/20180722152633/https://ufn.ru/ufn68/ufn68_1/Russian/r681e.pdf}}</ref> .

Таким образом можно видеть, что в воде высокоэнергетический мюон может пролететь километры, и даже в железе — сотни метров.

== Использование ==

=== Мюонный катализ ===
{{main|Мюонный катализ}}
Основной сложностью, мешающей строить генераторы на базе [[Термоядерная реакция|термоядерного синтеза]], являются высокие температуры, до которых должна быть нагрета водородная плазма, чтобы ядра могли преодолеть кулоновский барьер и приблизиться на расстояние, на котором начнут действовать [[Сильное взаимодействие|ядерные силы]].

Система, состоящая из [[протон]]а и мюона, то есть мезоводород, имеет размеры в сотни раз меньше атома водорода, и при этом мезон полностью экранирует заряд ядра. Таким образом, мезовододород ведёт себя как большой [[нейтрон]] и может проникать через [[Электронная оболочка|электронные оболочки]] других атомов. Благодаря этому ядра водорода могут приближаться на расстояния, достаточные для того, чтобы между ними произошла реакция ядерного синтеза. После реакции мюон имеет большой шанс оторваться от образованного ядра и присоединиться к другому, повторяя весь цикл и служа, таким образом, [[катализатор]]ом процесса.

В случае реакций D-T (дейтерия-тритий) процесс проходит следующим образом: [[Дейтерий|мезодейтерий]] и [[тритий]] образуют мезомолекулу. Среднего расстояния между ядрами недостаточно для начала реакции, однако поскольку атомы в момент наибольшего сближения колеблются вокруг положения равновесия, расстояние между ними становится достаточным для того, чтобы ядра [[Туннельный эффект|туннелировали]] через [[Туннелирование через прямоугольный барьер|кулоновский барьер]]. Расчёты показывают, что среднее время термоядерной реакции на шесть порядков меньше времени жизни мюона. Однако в среднем один мюон может катализировать не миллион реакций, а лишь порядка 100—150. Это связано с тем, что после образования ядра [[Гелий-4|гелия-4]] и нейтрона мюон имеет шанс примерно в 1% «прилипнуть» к гелию и прекратить свою дальнейшую каталитическую деятельность. Этот процесс называют ''«отравлением» катализатора''.

Энергия, выделяющаяся за 100 реакций D-T, равна 2000 [[Электронвольт|МэВ]], что хотя и значительно больше 100 МэВ (энергии, затрачиваемой на образование мюона), но из-за высоких сопутствующих потерь процесс остаётся энергетически невыгодным.

Одним из способов увеличить энергетический выход является использование потока нейтронов, образующихся при синтезе, для облучения уранового бланкета, что будет вызывать деление ядра урана или превращение его в [[плутоний]]<ref>{{статья|автор=Карнаков Б. М.|заглавие=Мюонный катализ ядерного синтеза|издание=Соросовский образовательный журнал|год=1999|том=|выпуск=12|номер=|страницы=62—67|ссылка=http://nuclphys.sinp.msu.ru/mirrors/1999_12b.pdf|doi=|arxiv=|bibcode=|язык=ru|archivedate=2017-02-15|archiveurl=https://web.archive.org/web/20170215010645/http://nuclphys.sinp.msu.ru/mirrors/1999_12b.pdf}}</ref>.

=== Мюонная томография ===
Благодаря космическим лучам на Землю постоянно падает поток мюонов — в среднем на один квадратный сантиметр земной поверхности падает одна частица в минуту<ref>{{Cite web|url=https://cms.cern/content/muon-tomography|title=Muon Tomography|website=CERN|access-date=2021-04-30|archive-date=2017-04-07|archive-url=https://web.archive.org/web/20170407234217/https://cms.cern/content/muon-tomography|deadlink=no}}{{Ref-en}}</ref>. Если поставить мюонные детекторы над и под некоторым объектом, можно по разнице интенсивности мюонов сделать выводы относительно его внутренней структуры. От более привычной [[рентгенография|рентгенографии]] мюонная томография отличается несколькими важными параметрами<ref>{{Cite web|url=https://nplus1.ru/material/2015/10/27/muons|title=Упавшие с неба|website=N+1|date=2015-10-27|author=Игорь Иванов|access-date=2021-04-30|archive-date=2017-04-07|archive-url=https://web.archive.org/web/20170407234149/https://nplus1.ru/material/2015/10/27/muons|deadlink=no}}</ref>:

* Мюоны поглощаются значительно слабее гамма-лучей, поэтому с их помощью можно «просвечивать» большие твёрдые объекты размером несколько сотен метров, или достаточно толстые слои металла.
* Мюонная томография — пассивный метод анализа. Он использует только природный мюонный фон, а следовательно, не несёт никакой дополнительной опасности для здоровья.

Главный минус этой методики заключается в том, что получение контрастного изображения может потребовать много времени (дни или даже недели), потому что природный мюонный фон является невысоким.

В 1967—1968 годах часть [[Пирамида Хефрена|пирамиды Хефрена]] была исследована при помощи этого метода с целью поиска потайных комнат (их не нашли).

Более современная вариация этой методики, томография мюонного рассеивания, фиксирует не только поглощение мюонов, но и их рассеивание, которое происходит значительно чаще. Для этого каждый детектор, который стоит над и под объектом, должен фиксировать траекторию мюона. Чем больше атомная масса вещества, тем сильнее оно отклоняет мюоны, поэтому этот метод позволяет эффективно выявлять тяжёлые металлы, такие как уран, что может быть использовано для борьбы с ядерной контрабандой<ref>{{статья|автор=Morris J. et al.|заглавие=Horizontal cosmic ray muon radiography for imaging nuclear threats|издание=Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms|год=2014|том=330|выпуск=|номер=|страницы=42—46|ссылка=|doi=10.1016/j.nimb.2014.03.017|arxiv=|bibcode=|язык=en}}</ref>.

=== Мюонный коллайдер ===
{{main|Мюонный коллайдер}}
Существуют предложения строительства [[коллайдер]]а мюонов и антимюонов, которые могли бы заменить электрон-позитронные коллайдеры<ref>{{cite doi|10.1088/1748-0221/15/05/P05001}} </ref>. Электроны из-за своей низкой массы теряют значительную часть своей энергии на [[синхротронное излучение]] (особенно это актуально в кольцевых коллайдерах), поэтому строительство электрон-позитронных колайдеров с энергией выше 100 ГэВ является неоправданным. Мюоны, будучи тяжелыми лептонами, лишены этой проблемы, что позволило бы достичь энергий столкновений в несколько ТэВ. К тому же поскольку мюоны имеют большую массу, в мюонном коллайдере сечение образования [[Бозон Хиггса|бозонов Хиггса]] является большим, чем в электрон-позитронных коллайдерах. Это позволило бы изучать бозоны Хиггса с большой точностью. Однако техническая реализация таких проектов затруднена из-за короткого времени жизни мюонов и проблематичности получения интенсивного пучка мюонов за это очень короткое время.

=== Другие применения ===
Для наблюдения за атмосферными, [[гелиосфера|гелиосферными]] и магнитосферными явлениями используется мюонный [[годоскоп]], который получает мюонограмму, регистрирующую интенсивность прилёта мюонов, генерируемых космическими лучами, с разных направлений<ref>''Татьяна Зимина, Алексей Понятов, Кирилл Стасевич'' [https://www.nkj.ru/archive/articles/41521/ Мюоны предсказывают грозы и магнитные бури. Лауреаты премии Правительства Москвы молодым учёным 2020 года] {{Wayback|url=https://www.nkj.ru/archive/articles/41521/ |date=20210612102500 }} // [[Наука и жизнь]], 2021, № 6. — С. 17—20.</ref>. Экспериментально продемонстрировано, что направление прилёта мюонов может использоваться для навигации под землёй<ref>{{Cite web |url=https://involta.media/post/uchenymi-iz-yaponii-razrabotana-navigacionnaya-sistema-muwns-na-osnove-kosmicheskih-luchey |title=Учеными Японии разработана навигационная система MunWNS на основе космических лучей |access-date=2023-06-21 |archive-date=2023-06-15 |archive-url=https://web.archive.org/web/20230615205811/https://involta.media/post/uchenymi-iz-yaponii-razrabotana-navigacionnaya-sistema-muwns-na-osnove-kosmicheskih-luchey |deadlink=no }}</ref>.

== Примечания ==
{{примечания}}

== Литература ==
* {{Книга
|автор = Давыдов А. С.
|заглавие =  Квантовая механика
|ссылка        =https://books.google.ru/books?id=VIcuAAAAIAAJ
|страниц = 747
|год = 1963
|издательство = Государственное издательство физико-математической литературы
}}
* {{книга
|автор        = Brown L. M., Rechenberg H. 
|заглавие = The Origin of the Concept of Nuclear Forces
|ссылка      = https://archive.org/details/originofconcepto0000brow
|год = 1996
|видавництво  = Institute of Physics Publishing
|место = Bristol
|страниц = 392
|ref          = Brown,Rechenberg
}}
* {{книга
|автор        = Fraser G. 
|заглавие = The Particle Century
|год = 1998
|видавництво  = Institute of Physics Publishing
|место = Bristol
|страниц = 232
|isbn         = 9780367400705
|ref          = Fraser
}}
* {{ФЭ
 |автор          = Герштейн С. С. 
 |статья = Мюоны
 |ссылка= http://femto.com.ua/articles/part_1/2381.html
 |место = М.
 |том            = 3
 |ref            = Прохоров
}}
* ''[[Белоусов, Юрий Михайлович|Белоусов Ю. М.]], Смилга В. П.'' [http://www.pereplet.ru/cgi/soros/readdb.cgi?f=ST650 Что такое мюонный метод исследования вещества], Статьи Соросовского образовательного журнала
* {{книга | автор = [[Вайсенберг, Александр Овсеевич|Вайсенберг А. О.]] | заглавие = Мю-мезон | место = М. | издательство = Наука | год = 1964 | страниц = 399 | isbn = | ref = Вайсенберг}}
* {{книга|автор=[[Горелкин, Владимир Николаевич|Горелкин В. Н.]], [[Смилга, Вольдемар Петрович|Смилга В. П. ]]|часть=|заглавие=В мире необычных атомов и ионов : (Мюонный метод в химии)|оригинал= |ссылка=|издание=|ответственный=|место=М.|издательство=Знание|год=1986|том=|страницы=47,[1]|страниц=|серия=Новое в жизни, науке, технике. Химия; 12/1986|тираж=|язык=ru}}

== Ссылки ==
* [https://old.elementy.ru/novosti_nauki/433800/Novye_rezultaty_obostryayut_i_zaputyvayut_zagadku_anomalnogo_magnitnogo_momenta_myuona Новые результаты обостряют и запутывают загадку аномального магнитного момента мюона]

{{Частицы}}


[[Категория:Лептоны]]
[[Категория:Стандартная модель]]
[[Категория:Заряженные частицы]]
[[Категория:Нестабильные элементарные частицы]]
[[Категория:Заряженные элементарные частицы]]
[[Категория:Мюон]]