Просмотр кода страницы Поле (физика)

{{другие значения|Поле}}
'''Физи́ческое по́ле''' ('''квантовое поле''', '''полевая функция''', '''полевой оператор''') — форма [[Материя (физика)|материи]], [[физическая система]], обладающая бесконечным количеством [[Степени свободы (механика)|степеней свободы]]{{sfn|Физика микромира|1980|с=313}}. Самыми ранними примерами физических полей служат [[электромагнитное поле|электромагнитное]] и [[Гравитационное поле|гравитационные]] поля. Математически задаётся набором чисел в каждой точке пространства-времени и может быть представлено в виде [[скалярное поле|скаляра]], [[векторное поле|вектора]], [[тензорное поле|тензора]], [[спинорное поле|спинора]] или некоторой совокупностью таких чисел. Величина, через которую можно узнать обо всех интересующих нас свойствах поля, называется ''полевой функцией''. Она описывает все физические проявления поля. Динамика физического поля подчиняется динамическим уравнениям ([[Уравнение движения|уравнениям движения]], называемым в этом случае [[уравнение поля|''уравнениями поля'']] или ''полевыми уравнениями'' — обычно это [[дифференциальное уравнение в частных производных|дифференциальные уравнения в частных производных]]). В частности, для электромагнитного поля — это [[уравнения Максвелла]], а для гравитационного поля — [[уравнения Эйнштейна]]{{sfn|Физика микромира|1980|с=314}}. В современном представлении квантованные физические поля представляют собой фундаментальное понятие, с помощью которого описываются известные взаимодействия и превращения элементарных частиц{{sfn|Физика микромира|1980|с=315}}.

== Определения ==
Полевая функция {{math|''u''(''x'')}} может быть ''одно-'' или ''многокомпонентной полевой функцией''. Ей соответствует в общем случае столбец функций четырёхмерного [[Пространство-время|пространства-времени]], заданных в каждой [[Система отсчёта|системе отсчёта]]. При этом переход от одной системы отсчёта к другой осуществляется с помощью [[Преобразования Лоренца|преобразований Лоренца]]
: <math>u(x)\rightarrow u'(x')=\Lambda u(x)\,,</math>
где <math>\Lambda</math> — матрица преобразования, которая определяется матрицей преобразований Лоренца{{sfn|Боголюбов и Ширков|1984|с=20}}.

== Общее описание ==
Физическое поле представляет собой [[Физическая система|физическую систему]] с бесконечным числом [[Степени свободы (физика)|степеней свободы]]. Величины, характеризующие такую систему, не локализованы на отдельных [[Материальная точка|материальных частицах]] с конечным числом степеней свободы, а непрерывно распределены по некоторой области пространства. Примерами таких систем являются гравитационное и электромагнитное поля, а также [[Корпускулярно-волновой дуализм|волновые поля частиц]] в квантовой физике, например, электрон-позитронные и мезонные поля<ref name=mp>{{книга | автор = Павлов В. П.| часть = Физическое поле| заглавие = Математическая физика. Энциклопедия | ответственный = Гл. ред. Л. Д. Фаддеев| место = М.| издательство = Большая Российская энциклопедия 
| год = 1998 | страницы = 640| страниц = 691| isbn =5-85270-304-4 }}</ref>.

Для описания физического поля необходимо задать одну или несколько физических величин в каждой точке пространства, где существует поле, что называется ''полевой функцией''. В нерелятивистских процессах можно не вводить понятие поля; например, гравитационное или кулоновское [[взаимодействие]] двух частиц можно объяснить взаимодействием непосредственно между частицами, без учёта пространства вокруг них. Это соответствует концепции [[Дальнодействие и короткодействие|дальнодействия]], или действия на расстоянии, которая является приближенной и применима только в нерелятивистском случае<ref name=mp />.

В [[Релятивистская квантовая механика|релятивистских]] процессах, когда источники движутся со скоростью, сравнимой со скоростью передачи взаимодействия, концепция дальнодействия теряет актуальность. Изменение состояния одной частицы сопровождается изменением [[Тензор энергии-импульса|энергии и импульса]], а влияние на другую частицу проявляется с [[Запаздывание потенциалов (отставание поля)|задержкой]]. Энергия и импульс, передаваемые в процессе взаимодействия, временно принадлежат полю, что делает поле физической реальностью<ref name=mp />.

Понятие физического поля также применяется при описании [[Сплошная среда|сплошных сред]]. Если сопоставить с каждой точкой среды физические величины, такие как температура, давление или напряжение, то получится поле этих величин. В этом случае роль среды в передаче взаимодействия очевидна. Попытки представить немеханическую среду, способную переносить энергию и импульс, привели к созданию различных механических моделей [[Эфир (физика)|эфира]], однако эти модели противоречат [[Принцип относительности|принципу относительности Эйнштейна]] и были отвергнуты<ref name=mp />.

Простейший тип движения поля — волновое, при котором ''полевая функция'' периодически меняется во времени и в пространстве. Любое состояние поля можно представить как [[Стоячая волна|суперпозицию волн]]. Волновое движение характеризуется [[Дифракция|дифракцией]] и [[Интерференция волн|интерференцией]], что невозможно в [[Классическая механика|классической механике]] частиц. При этом динамические характеристики волн, такие как энергия и импульс, распределены в пространстве, а не [[Принцип локальности|локализованы]], как у частиц<ref name=mp />.

В классической механике волновые и корпускулярные свойства противопоставляются, что указывает на качественное различие между полем и частицами. Однако на малых расстояниях, в атомных масштабах, это различие исчезает: у поля проявляются корпускулярные свойства, а у частиц — волновые<ref name=mp />.

Квантовая механика сопоставляет каждой частице поле её [[Волновая функция|волновой функции]], определяющее распределение физических величин, связанных с частицей. Концепция поля является основной для описания свойств [[Элементарная частица|элементарных частиц]] и их взаимодействий. Конечная цель — получение свойств частиц из уравнений поля и перестановочных соотношений, определяющих квантовые свойства материи. Вид уравнений поля ограничен принципами [[Симметрия|симметрии]] и инвариантности, которые обобщают экспериментальные данные. [[Лоренц-ковариантность]] требует, чтобы волновые функции частиц преобразовывались по неприводимым [[Теория представлений группы Лоренца|представлениям группы Лоренца]]. Из множества таких представлений реализована лишь часть, соответствующая элементарным частицам. В действительности используются наиболее простые, локальные и перенормируемые уравнения полей. Попытки создания теорий, не удовлетворяющих этим требованиям, требуют пересмотра важных принципов физической интерпретации теории, таких как [[принцип суперпозиции]] и положительность нормы волновой функции<ref name=mp />.

{{Нет источников|дата=2015-03-09}}
Физическое поле представляется некоторой динамической [[Физическая величина|физической величиной]] (называемой ''полевой переменной''<ref>В зависимости от математического вида этой величины различают [[скаляр]]ные, [[Вектор (математика)|векторные]], [[тензор]]ные и [[спинор]]ные поля.
</ref>), определённой во всех<ref>Поле определено во всем пространстве, если это фундаментальное поле. Такие поля, как поле скорости течения жидкости или поле деформации кристалла, определены на области пространства, заполненной соответствующей средой.</ref> точках пространства (и принимающей, вообще говоря, разные значения в разных точках пространства, к тому же меняющейся со временем<ref>В современном изложении это обычно выглядит как поле на (в) [[пространство-время|пространстве-времени]], таким образом зависимость полевой переменной от времени рассматривается почти равноправно с зависимостью от пространственных координат.</ref>).{{Нет АИ|22|11|2013}}

В [[Квантовая теория поля|квантовой теории поля]] — полевая переменная может рассматриваться формально подобно тому, как в обычной квантовой механике рассматривается пространственная координата, и полевой переменной сопоставляется [[оператор физической величины|квантовый оператор]] соответствующего названия.

''Полевая парадигма'', представляющая всю физическую реальность на фундаментальном уровне сводящейся к небольшому количеству взаимодействующих (квантованных) полей, является не только одной из важнейших в современной физике, но, пожалуй, безусловно главенствующей<ref>Несмотря на наличие более или менее удаленных от её стандартного варианта альтернативных концепций или переинтерпретаций, которые однако не могут пока ни получить решительного перед ней преимущества или даже равенства с ней (не выходя, как правило, за пределы достаточно маргинальных явлений переднего края теоретической физики), ни, как правило, слишком далеко от неё удалиться, оставляя ей в целом всё же (пока) центральное место.</ref>.

Проще всего наглядно представить себе поле (когда речь идет, например, о фундаментальных полях, не имеющих очевидной непосредственной механической природы<ref>В отличие от упомянутого несколько ниже класса физических полей из физики сплошных сред, имеющих достаточно наглядную природу сами по себе, упоминаемых в статье дальше.</ref>) как возмущение (отклонение от равновесия, движение) некоторой (гипотетической или просто воображаемой) сплошной среды, заполняющей всё пространство. Например, как деформацию упругой среды, уравнения движения которой совпадают с или близки к полевым уравнениям того более абстрактного поля, которое мы хотим наглядно себе представить. Исторически такая среда называлась эфиром, однако впоследствии термин практически полностью вышел из употребления<ref>По разным историческим причинам, не последней из которых была та, что концепция эфира психологически подразумевала достаточно конкретную реализацию, которая могла бы дать экспериментально проверяемые следствия, однако в реальности физически наблюдаемых нетривиальных следствий некоторых из подобных моделей не было обнаружено, следствия же из других прямо противоречили эксперименту, поэтому концепция физически реального эфира постепенно была признана излишней, а вместе с ней вышел из употребления в физике и сам термин. Не последнюю роль в этом сыграла такая причина: в момент пика обсуждения применимости концепции эфира к описанию электромагнитного поля «материя», «частицы» считались объектами принципиально другой природы, поэтому их движение через пространство, заполненное эфиром, представлялось немыслимым или представимым с огромными трудностями; впоследствии эта причина по сути перестала иметь место в связи с тем, что материя и частицы стали описываться также как полевые объекты, но к этому времени слово ''эфир'' было уже почти забыто в качестве актуального понятия теоретической физики.</ref>, а его подразумеваемая физически содержательная часть слилась с самим понятием поля. Тем не менее, для принципиального наглядного понимания концепции физического поля в общих чертах такое представление полезно, с учётом того, что в рамках современной физики такой подход обычно принимается по большому счету лишь на правах иллюстрации<ref>Хотя в некоторых работах современных теоретиков иногда использование понятия эфира бывает глубже — см. Поляков А. М. «Калибровочные поля и струны».</ref>.

Физическое поле, таким образом, можно характеризовать как распределенную динамическую систему, обладающую бесконечным числом [[Степени свободы (физика)|степеней свободы]].

Роль полевой переменной для фундаментальных полей часто играет потенциал (скалярный, векторный, тензорный), иногда — величина, называемая напряжённостью поля (для [[квантовое поле|квантованных полей]] в некотором смысле обобщением классического понятия полевой переменной также является соответствующий [[оператор физической величины|оператор]]).

Также '''полем''' в физике называют физическую величину, рассматриваемую как зависящую от места: как полный набор, вообще говоря, разных значений этой величины для всех точек некоторого протяженного непрерывного тела — [[Сплошная среда|сплошной среды]], описывающий в своей совокупности состояние или движение этого протяженного тела<ref>Под состоянием и движением может иметься в виду макроскопическое положение и механическое движение элементарных объёмов тела, а также это могут быть зависимости от пространственных координат и изменения со временем величин такого характера, как электрический ток, температура, концентрация того или иного вещества и т. д.</ref>. Примерами таких полей может быть:
* температура (вообще говоря разная в разных точках, а также и в разные моменты времени) в некоторой среде (например, в кристалле, жидкости или газе) — (скалярное) поле температуры,
* скорость всех элементов некоторого объёма жидкости — векторное поле скоростей,
* векторное поле смещений и тензорное поле напряжений при деформации упругого тела.
Динамика таких полей также описывается [[дифференциальное уравнение в частных производных|дифференциальными уравнениями в частных производных]], и исторически первыми, начиная с XVIII века, в физике рассматривались именно такие поля.

Современная концепция физического поля выросла из идеи [[Электромагнитное поле|электромагнитного поля]], впервые осознанной в физически конкретном и сравнительно близком к современному виде [[Фарадей, Майкл|Фарадеем]], математически же последовательно реализованной [[Максвелл, Джеймс Клерк|Максвеллом]] — изначально с использованием механической модели гипотетической сплошной среды — [[Эфир (физика)|эфира]], но затем вышедшей за рамки использования механической модели.

== Фундаментальные поля ==
Среди полей в физике выделяют так называемые фундаментальные. Это поля, которые, согласно с полевой парадигмой современной физики, составляют основу физической картины мира, все остальные поля и взаимодействия из них выводятся. Включают два основных класса взаимодействующих друг с другом полей:
* фундаментальные [[фермионные поля]], прежде всего представляющие физическую основу описания [[вещество|вещества]],
* фундаментальные [[Бозонное поле|бозонные поля]] (включая гравитационное, представляющее собой тензорное калибровочное поле), являющиеся расширением и развитием концепции максвелловского электромагнитного и ньютоновского гравитационного полей; на них строится теория [[Фундаментальные взаимодействия|фундаментальных взаимодействий]].

Существуют теории (например, [[теория струн]], различные другие [[Великое объединение|теории объединения]]), в которых роль фундаментальных полей занимают несколько другие, ещё более фундаментальные с точки зрения этих теорий, поля или объекты (а нынешние фундаментальные поля появляются или должны появляться в этих теориях в некотором приближении как «феноменологическое» следствие). Однако пока такие теории не являются достаточно подтвержденными или общепринятыми.

=== История ===
Исторически среди фундаментальных полей сначала были открыты (именно в качестве физических полей<ref>Вещество было, конечно, известно даже раньше, но долгое время было совершенно не очевидно, что концепция поля может иметь отношение к описанию вещества (которое описывалось преимущественно «корпускулярно»). Таким образом, сама концепция физического поля и соответствующий математический аппарат был исторически развит сначала применительно к электромагнитному полю и гравитации.</ref>) поля, ответственные за электромагнитное ([[электрическое поле|электрическое]] и [[магнитное поле|магнитное]] поля, затем объединённые в [[электромагнитное поле]]), и [[гравитационное поле|гравитационное]] взаимодействие. Эти поля были открыты и достаточно детально изучены уже в классической физике. Вначале эти поля (в рамках ньютоновской теории тяготения, электростатики и магнитостатики) выглядели для большинства физиков скорее как формальные математические объекты, вводимые для формального же удобства, а не как полноценная физическая реальность, несмотря на попытки более глубокого физического осмысления, остававшиеся однако довольно туманными или не приносящими слишком существенных плодов<ref>За исключением случаев, когда и самые туманные соображения приводили к серьёзным открытиям, так как служили стимулом к экспериментальным исследованиям, приводившим к фундаментальным открытиям, как при открытии Эрстедом порождения магнитного поля электрическим током.</ref>. Но начиная с Фарадея и Максвелла подход к полю (в данном случае — к электромагнитному полю) как к вполне содержательной физической реальности стал применяться систематически и очень плодотворно, включая и существенный прорыв в математическом оформлении этих идей.

Поля, соответствующие [[слабое взаимодействие|слабому взаимодействию]] и [[сильное взаимодействие|сильному взаимодействию]], (играющие важную роль в ядерной физике ядерных и физике частиц; последнее — в числе прочего в объяснении ядерных сил) открыты гораздо позднее, поскольку практически проявляются лишь в физике атомного ядра и частиц, при таких энергиях и расстояниях, которые в принципе относятся к области квантовых теорий.

Тем не менее, в принципе (несмотря на то, что не для всех из них это легко непосредственно обнаружить), все четыре упомянутые поля проявляют себя как посредники при взаимодействии заряженных (различными видами зарядов) тел (частиц), перенося это взаимодействие с конечной скоростью (скоростью света), при этом интенсивность ([[сила]]) взаимодействия определяется, кроме положения и движения тел, их зарядами: [[масса|массой]] (гравитационным зарядом) для гравитационного поля, [[электрический заряд|электрическим зарядом]] для электромагнитного и т. д.

Ещё одним решительным моментом в завоевании полевой концепцией признания физиков стало экспериментальное подтверждение теории Максвелла в [[1887 год]]у [[Герц, Генрих Рудольф|Генрихом Герцем]], получившим прямое экспериментальное доказательство существования предсказанных Максвеллом электромагнитных волн (что, кроме прочего, позволило в итоге присоединить оптику, бывшую до этого независимой областью физики, к электромагнитной теории, а это было очень существенным продвижением в направлении увеличения внутренней связности физики).

Постепенно оказывалось, что поле обладает практически всеми атрибутами полноценной физической реальности, включая способность переносить энергию и импульс, и даже в определённых условиях обладать эффективной массой<ref>{{книга
|автор=Peter Galison
|заглавие=Einstein's clocks, Poincaré's maps: empires of time 
|издатель=W.W. Norton
|год=2004
|ISBN=9780393326048 
|pages=389 
}}<br>
См. статью Пуанкаре «Динамика электрона», раздел VIII (А. Пуанкаре. Избранные труды, т. 3. М., Наука, 1974.), доклад М. Планка (М. Планк. Избранные труды. М., Наука, 1975.) и статью Эйнштейна и Лаубе «О пондемоторных силах», § 3 «Равенство действия и противодействия» (А. Эйнштейн. Собрание научных трудов, т. 1. М., Наука, 1965.) (все за 1908 год).</ref>.

С другой стороны, по мере развития квантовой механики становилось всё более ясно, что вещество (частицы) обладает свойствами, которые теоретически присущи именно полям.

=== Современное состояние ===
После создания [[квантовая механика|квантовой механики]] и достаточно глубокого развития квантовых представлений стало очевидно, что вся материя, в том числе и вещество, описывается [[квантованное поле|квантованными полями]]: отдельными фундаментальными полями (как [[электрон]]) или их коллективными возбуждениями (как [[протон]], составленный из трех [[кварк]]ов и [[Глюонное поле|глюонного поля]]). Одиночными квантовыми возбуждениями фундаментальных полей и являются [[элементарная частица|элементарные частицы]]. [[Фотон]]ы, [[векторный бозон|векторные бозоны]], [[глюон]]ы, [[гравитон]]ы (пока не зафиксированные в качестве отдельных частиц), [[лептон]]ы и кварки относятся к таким квантовым возбуждениям фундаментальных полей разного типа. Были открыты и подробно исследованы полевые уравнения для свободных полей, их квантование, взаимодействие различных полей<ref>Часть свойств полевых уравнений удалось прояснить исходя из достаточно общих принципов, таких как [[лоренц-инвариантность]] и [[принцип причинности]]. Так принцип причинности и принцип конечности скорости распространения взаимодействий требуют, чтобы дифференциальные уравнения, описывающие фундаментальные поля, принадлежали к [[Гиперболическое дифференциальное уравнение|гиперболическому типу]].</ref>.

Таким образом, оказалось, что физическая картина мира может быть сведена в своем фундаменте к квантованным полям и их взаимодействию.

В какой-то мере, главным образом в рамках формализма [[Интеграл по траекториям|интегрирования по траекториям]] и [[Диаграммы Фейнмана|диаграмм Фейнмана]], произошло и противоположное движение: поля стало можно в заметной мере представить как почти классические частицы (точнее — как суперпозицию бесконечного количества движущихся по всем мыслимым траекториям почти классических частиц), а взаимодействие полей друг с другом — как рождение и поглощение частицами друг друга (тоже с суперпозицией всех мыслимых вариантов такового). И хотя этот подход очень красив, удобен и позволяет во многом психологически вернуться к представлению о частице, имеющей вполне определённую траекторию, он, тем не менее, не может отменить полевой взгляд на вещи и даже не является полностью симметричной альтернативой ему (а поэтому всё же ближе к красивому, психологически и практически удобному, но всё же всего лишь формальному приему, чем к полностью самостоятельной концепции). Дело тут в двух ключевых моментах:
# процедура суперпозиции никак «физически» не объяснима в рамках по-настоящему классических частиц, она ''просто добавляется'' к почти классической «корпускулярной» картине, не являясь её органическим элементом; в то же время с полевой точки зрения эта суперпозиция имеет ясную и естественную интерпретацию;
# сама частица, движущаяся по одной отдельной траектории в формализме интеграла по траекториям, хотя и очень похожа на классическую, но всё-таки классическая не до конца: к обычному классическому движению по определённой траектории с определённым импульсом и координатой в каждый конкретный момент даже для одной-единственной траектории — приходится добавлять совершенно чуждое для этого подхода в его чистом виде понятие фазы (то есть некоторого волнового свойства), и этот момент (хотя он действительно сведен к минимуму и о нём довольно легко просто не думать) также не имеет какой-то органичной внутренней интерпретации; а в рамках обычного полевого подхода такая интерпретация опять есть, и она опять органична.
Таким образом, можно заключить, что подход интегрирования по траекториям есть хотя и очень психологически удобная (ведь, скажем, точечная частица с тремя степенями свободы гораздо проще, чем бесконечномерное поле, которое её описывает) и доказавшая практическую продуктивность, но всё же лишь некая ''переформулировка'', пусть и довольно радикальная, полевой концепции, а не её альтернатива.

И хотя на словах на этом языке всё выглядит очень «корпускулярно» (например: «взаимодействие заряженных частиц объясняются обменом другой частицей — переносчиком взаимодействия» или «взаимное отталкивание двух электронов обусловлено обменом между ними виртуальным фотоном»), однако за этим стоят такие типично полевые реальности, как распространение волн, пусть и достаточно хорошо спрятанные ради создания эффективной схемы вычислений, да во многом и давая дополнительные возможности качественного понимания.

В настоящее время (2012 год) [[Фундаментальные взаимодействия|фундаментальными бозонными (калибровочными) полями]] считаются несколько полей, связанных с [[электрослабое взаимодействие|электрослабым]], [[сильное взаимодействие|сильным]] и [[гравитационное взаимодействие|гравитационным]] взаимодействиями. К фундаментальным фермионным полям относятся спинорные поля нескольких «поколений» лептонов и кварков.

=== Список фундаментальных полей ===
В рамках [[Стандартная модель|Стандартной модели]] в качестве фундаментальных выступают следующие поля

==== Фундаментальные фермионные поля ====
Каждому фундаментальному фермиону (каждому типу [[кварк]]ов и каждому типу [[лептон]]ов) в рамках [[Стандартная модель|Стандартной модели]] соответствует своё поле, математически представляемое [[спинорное поле|спинорным полем]].

==== Фундаментальные [[Бозонное поле|бозонные поля]] (поля — переносчики [[Фундаментальные взаимодействия|фундаментальных взаимодействий]]) ====
Эти поля в рамках стандартной модели являются [[Калибровочное поле|калибровочными полями]]. Известны такие их типы:
* [[электрослабое взаимодействие|Электрослабое]]
** [[Электромагнитное поле]] (см. тж. [[Фотон]])
*** [[Электрическое поле]]
*** [[Магнитное поле]]
** [[слабое взаимодействие|Поле — переносчик слабого взаимодействия]] (см. тж. [[W- и Z-бозоны]])
* [[глюонное поле]] (см. тж. [[Глюон]])
** [[ядерные силы|поле ядерных сил]]
* [[Гравитационное поле]]

== Гипотетические поля ==
{{Орисс в разделе|дата=2018-01-06}}
Гипотетическими в широком смысле можно считать любые теоретические объекты (например, поля), которые описываются теориями, не содержащими внутренних противоречий, явно не противоречащими наблюдениям и способными в то же время дать наблюдаемые следствия, позволяющие сделать выбор в пользу этих теорий по сравнению с теми, которые приняты сейчас. <!--На практике (чтобы отсечь необозримое количество потенциально возможных, но бесполезных теорий) применяют ещё принцип [[фальсифицируемость|фальсифицируемости]]. — убираю как повтор части предыдущего предложения (Сергей Сашов) --> Ниже мы будем говорить (и это в целом соответствует обычному пониманию термина) в основном о гипотетичности в этом более узком и строгом смысле, подразумевающем обоснованность и фальсифицируемость предположения, которое мы называем гипотезой.

В теоретической физике рассматривается множество различных гипотетических полей, каждое из которых является принадлежностью вполне конкретной определённой теории (по своему типу и математическим свойствам эти поля могут быть совсем или почти такими же, как известные не гипотетические поля, а могут более или менее сильно отличаться; в том и другом случае под их гипотетичностью имеется в виду то, что они пока не наблюдались в реальности, не были обнаружены экспериментально; в отношении части гипотетических полей может стоять вопрос о том, могут ли они наблюдаться в принципе, и даже могут ли они вообще существовать — например, если теория, в которой они присутствует, вдруг окажется внутренне противоречивой).

Вопрос о том, что следует считать критерием, позволяющим перенести некое конкретное поле из разряда гипотетических в разряд реальных, довольно тонок, поскольку подтверждения той или иной теории и реальности тех или иных объектов, в ней содержащихся, бывают зачастую более или менее косвенными. В этом случае дело сводится обычно к какому-то разумному соглашению научного сообщества (члены которого более или менее детально сознают, о какой степени подтвержденности на самом деле идет речь).

Даже в теориях, считающихся достаточно хорошо подтвержденными, находится место гипотетическим полям (тут речь идет о том, что разные части теории проверены с разной степенью тщательности, и некоторые поля, играющие в них в принципе важную роль, пока не проявились в эксперименте достаточно определённо, то есть пока выглядят именно как гипотеза, придуманная для тех или иных теоретических целей, в то время как другие поля, фигурирующие в той же теории, изучены уже достаточно хорошо, чтобы говорить о них как о реальности).

Примером такого гипотетического поля является [[поле Хиггса]], являющееся важным в [[Стандартная модель|Стандартной модели]], остальные поля которой отнюдь не являются гипотетическими, а сама модель, пусть и с неизбежными оговорками, считается описывающей реальность (по крайней мере, до той степени, в какой реальность известна).

Существует множество теорий, содержащих поля, которые (пока) никогда не наблюдались, а иногда сами же эти теории дают такие оценки, что их гипотетические поля по-видимому (из-за слабости их проявления, следующей из самой теории) и не могут в принципе быть обнаружены в обозримом будущем (например, [[торсионное поле]]). Такие теории (если не содержат, кроме практически непроверяемых, ещё и достаточного количества легче проверяемых следствий) не рассматриваются как представляющие практический интерес, если только не всплывет какой-то нетривиальный новый способ их проверки, позволяющий обойти очевидные ограничения. Иногда же (как, например, во многих [[Альтернативные теории гравитации|альтернативных теориях гравитации]] — например, [[Теория Дикке|поле Дикке]]) вводятся такие гипотетические поля, о силе проявления которых сама теория вообще не может ничего сказать (например, константа связи этого поля с другими неизвестна и может быть как довольно большой, так и сколь угодно малой); с проверкой таких теорий обычно также не торопятся (поскольку таких теорий много, а своей полезности каждая из них ничем не доказала, и даже формально [[фальсифицируемость|нефальсифицируема]]), за исключением случаев, когда какая-то из них не начинает по каким-то причинам казаться перспективной для разрешения каких-то текущих затруднений (впрочем, от отсеивания теорий на основании нефальсифицируемости — особенно из-за неопределенных констант — тут иногда отказываются, так как серьёзная добротная теория иногда может быть проверена в надежде, что её эффект обнаружится, хотя гарантий этого и нет; особенно это верно, когда теорий-кандидатов вообще немного или некоторые из них выглядят особенно фундаментально интересными; также — в случаях, когда можно проверять теории широкого класса все сразу по известным параметрам, не тратя специальных усилий на проверку каждой в отдельности).

Следует также заметить, что принято называть гипотетическими лишь такие поля, которые совсем не имеют наблюдаемых проявлений (или имеют их недостаточно, как в случае с полем Хиггса). Если же существование физического поля твердо установлено по его наблюдаемым проявлениям, и речь идет лишь об улучшении его теоретического описания (например, о замене ньютоновского гравитационного поля на поле метрического тензора в [[Общая теория относительности|ОТО]]), то говорить о том или другом как о гипотетических обычно не принято (хотя для ранней ситуации в ОТО можно было говорить о гипотетическом характере тензорной природы гравитационного поля).

В заключение упомянем о таких полях, сам тип которых достаточно необычен, то есть теоретически вполне мыслим, но никакие поля подобных типов никогда не наблюдались на практике (а в некоторых случаях на ранних этапах развития их теории могли возникать и сомнения в её непротиворечивости). К таким, прежде всего, следует отнести [[тахион|тахионные поля]]. Собственно, тахионные поля можно назвать скорее лишь потенциально гипотетическими (то есть не достигающими статуса ''обоснованного предположения''), так как известные конкретные теории, в которых они играют более или менее существенную роль, например, [[теория струн]], сами не достигли статуса достаточно подтвержденных<ref>Эти утверждения справедливы в отношении фундаментальных полей тахионного типа. Макроскопические системы, обладающие свойствами тахионных полей не являются чем-то необычным; то же можно предположить и о некоторых типах возбуждений в кристаллах итп (в том и другом случае место скорости света — занимает другая величина).</ref>.

Ещё более экзотические (например, [[Лоренц-инвариантность|лоренц-неинвариантные]] — нарушающие [[принцип относительности]]) поля (при том, что абстрактно-теоретически вполне мыслимы) в современной физике можно отнести к стоящим уже достаточно далеко за рамками аргументированного предположения, то есть, строго говоря, их не рассматривают даже в качестве [[гипотеза|гипотетических]]<ref>Это описание того положения, которое существует на настоящий момент. Конечно же, они не означает принципиальной невозможности появления вполне достаточно мотивированных теорий, включающих такого рода экзотические поля в будущем (впрочем, вряд ли следует считать такую возможность и слишком вероятной).</ref>.

== См. также ==
* [[Фундаментальные взаимодействия]]
* [[Квантовая теория поля]]
* [[Уравнения Максвелла]]

== Примечания ==
{{примечания}}

== Литература ==
* {{Книга:Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.: Теория поля|2001}}
* {{Книга:Физическая энциклопедия|4
|автор = Павлов В. П.
|статья = Поля физические
|ссылка = http://www.femto.com.ua/articles/part_2/2985.html
|страницы =
}}
* {{книга | автор = | заглавие = Физика микромира. Маленькая энциклопедия|ответственный = Гл. ред. [[Ширков, Дмитрий Васильевич|Д. В. Ширков]]| место = М.  | издательство = Советская энциклопедия| год = 1980 | страницы =  496| страниц = 528 |ref=Физика микромира}}
* {{книга|автор=Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В.|заглавие=Введение в теорию квантованных полей|город=М.|издательство=Наука|год=1984|страниц=600|ref = Боголюбов и Ширков}}
[[Категория:Поле (физика)| ]]
[[Категория:Теория поля|*]]
[[Категория:Теоретическая физика]]
[[Категория:Материя]]