Закон Кюри — Вейса

Закон Кюри — Вейса описывает магнитную восприимчивость ферромагнетика в области температур выше точки Кюри (то есть в парамагнитной области). Закон выражается следующей математической формулой:

$\chi =\frac{C}{T-T_c},$

где

$\chi$ — магнитная восприимчивость,

$C$ — постоянная Кюри, зависящая от вещества,

$T$ — абсолютная температура в кельвинах,

$T_c$ — температура Кюри, К.

При $T=T_c$ магнитная восприимчивость стремится к бесконечности. При снижении температуры до точки Кюри и ниже возникает спонтанная намагниченность вещества.

Во многих веществах закон Кюри — Вейса неприменим в окрестности точки Кюри, поскольку он основан на приближении среднего поля. В этих случаях критическое поведение описывается формулой

$\chi \sim \frac{1}{(T-T_c{)}^{\gamma }}$

с критическим индексом $\gamma .$ Однако при температурах $T\gg T_c$ закон Кюри — Вейса выполняется, хотя в этом случае $T_c$ представляет температуру несколько больше действительной точки Кюри.

Закон Кюри — Вейса выполняется также для антиферромагнетиков при температурах выше точки Нееля. В этом случае константа $T_c$ в формуле отрицательна, её абсолютное значение по порядку величины близко к температуре Нееля.

В сегнетоэлектриках связь между поляризуемостью сегнетоэлектрика $\alpha$ и его температурой $T$ в неполярной фазе вблизи точки Кюри, также может быть описана формулой, совпадающей с законом Кюри — Вейса:

$\alpha =\frac{C}{T-T_0}$

где $C$ и $T_0$ — константы, определяемые видом сегнетоэлектрика. Величина $T_0$ носит название температуры Кюри — Вейса и очень близка к значению температуры Кюри. Если точек Кюри две, то вблизи каждой из них в неполярной фазе выполняется тот же закон. Вблизи верхней — в прежней форме, а вблизи нижней — в форме:

$\alpha =\frac{C^{\prime }}{{T_0}^{\prime }-T}$

См. также

• Закон Кюри
• Парамагнетизм
• Пьер Кюри
• Вейс, Пьер