Квантовая логика

Квантовая логика — раздел логики, необходимый для рассуждения о предложениях, которые учитывают принципы квантовой теории. Эта область исследований была основана в 1936 году работой Гарита Бирхофа и Джона фон Неймана, которые пытались примирить очевидную несогласованность классической логики с фактами по поводу измерения дополнительных переменных в квантовой механике, как например координата и импульс.

Квантовая логика может быть сформулирована как измененная версия логики высказываний. Она имеет несколько свойств, которые отличают её от классической логики. В частности, отсутствие дистрибутивности:

$p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}(q\mathrm{O}\mathrm{R}r)=(p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}q)\mathrm{O}\mathrm{R}(p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}r)$,

где символы $p$, $q$ и $r$ — логические переменные.

Чтобы проиллюстрировать, почему дистрибутивный закон не работает, рассмотрим движущуюся по прямой частицу. Далее, пусть логические переменные $p$, $q$ и $r$ имеют следующие значения:

• $p=$ «частица двигается вправо»;
• $q=$ «частица слева от начала координат»;
• $r=$ «частица справа от начала координат».

Тогда предложение «$q\mathrm{O}\mathrm{R}r$» всегда верно, точно как и

$p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}(q\mathrm{O}\mathrm{R}r)=p$

С другой стороны, «$p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}q$» и «$p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}r$» неверны, так как требуют более жёстких условий одновременных значений позиции и инерции, что не возможно по принципу неопределённости Гейзенберга. Поэтому

$(p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}q)\mathrm{O}\mathrm{R}(p\mathrm{A}\mathrm{N}\mathrm{D}r)=\mathrm{F}\mathrm{A}\mathrm{L}\mathrm{S}\mathrm{E}$

и дистрибутивность не может существовать.

Представим лабораторию, которая имеет аппаратуру, необходимую для измерения скорости пули, выпущеной из огнестрельного оружия. Тщательно подбирая условия (температуру, влажность, давление и т. д.), необходимо неоднократно выстрелить из одного и того же оружия и провести измерения скоростей. Это даст некоторое распределение скоростей. Однако мы не будем стремиться получить тем же образом эти значения для каждого индивидуального измерения, для каждой группы измерений; мы ожидаем, что эксперимент приводит к такому же распределению скоростей. В частности, мы можем ожидать распределения вероятностей предложениям, например, { a ≤ скорость ≤ b}. Поэтому естественно предложить, что при контролируемых условиях подготовки измерение классической системы можно описать мерой вероятности на пространстве состояний. Такая же статистическая структура также присутствует в квантовой механике. Для более подробной информации о статистике квантовых систем, смотрите учебные пособия по квантовой статистической механике. Квантовая логика работает по принципу "от общего - к частному", с обратным логическим (проверяемым) путём.

Литература

• Шаблон:Книга
• Шаблон:Книга
• Шаблон:Книга
• Шаблон:Книга
• Шаблон:Книга
• Van Fraassen B.C. The Labyrinth of Quantum Logic, Logico-algebraic approach to quantum mechanics. Vol 1. Dordrecht-Boston: Reidel, 1975.
• G. Birkhoff and J. von Neumann, The Logic of Quantum Mechanics, vol 37, 1936, 823—843.
• D. Cohen, An Introduction to Hilbert Space and Quantum Logic, Springer-Verlag, 1989. This is a thorough but elementary and well-illustrated introduction, suitable for advanced undergraduates.
• D. Finkelstein, Matter, Space and Logic, Boston Studies in the Philosophy of Science vol V, 1969
• A. Gleason, Measures on the Closed Subspaces of a Hilbert Space, Journal of Mathematics and Mechanics, 1957.
• R. Kadison, Isometries of Operator Algebras, Annals of Mathematics, vol 54 pp 325—338, 1951
• G. Ludwig, Mathematical Foundations of Quantum Mechanics, Springer-Verlag, 1983.
• Stanford Encyclopedia of Philosophy entry on Quantum Logic and Probability Theory Шаблон:Wayback