Число Нуссельта

Число Нуссельта ($\mathrm{N}\mathrm{u}$) — один из основных критериев подобия тепловых процессов, характеризующий соотношение между интенсивностью теплообмена за счёт конвекции и интенсивностью теплообмена за счёт теплопроводности (в условиях неподвижной среды). Названо в честь немецкого инженера Вильгельма Нуссельта.

${\mathrm{N}\mathrm{u}}_l=\frac{\alpha l}{\lambda }=\frac{q_c}{q_{\lambda }},$

где:

• $l$ — характерный размер;
• $\lambda$ — коэффициент теплопроводности среды;
• $\alpha$ — коэффициент теплоотдачи;
• $q_c$ — тепловой поток за счёт конвекции;
• $q_{\lambda }$ — тепловой поток за счёт теплопроводности.

Характерные значения

Число Нуссельта всегда больше или равно 1. То есть тепловой поток за счёт конвекции всегда превышает по своей величине тепловой поток за счёт теплопроводности Шаблон:Нет АИ.

Обычно для ламинарных течений число Нуссельта находится в диапазоне от 1 до 20. Большие числа Нуссельта (>100) свидетельствуют о сильном конвективном тепловом потоке, что является характеристикой турбулентных течений.

Для течений жидкости в круглых трубах можно показать, что для установившегося ламинарного течения $\mathrm{N}\mathrm{u}=4,36$ (при условии, что тепловой поток в стенку постоянен) и $\mathrm{N}\mathrm{u}=3,66$ (при условии, что постоянна температура стенки).

Эмпирические зависимости

Свободная конвекция на вертикальной пластине

${\mathrm{N}\mathrm{u}}_L=0,68+\frac{0,67{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L^{1/4}}{[1+(0,492/\mathrm{P}\mathrm{r}{)}^{9/16}{]}^{4/9}},{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L⩽10^9,$

где ${\mathrm{R}\mathrm{a}}_x={\mathrm{G}\mathrm{r}}_x\mathrm{P}\mathrm{r}$ — число Рэлея.

Свободная конвекция на горизонтальной пластине

Если характерную длину определить как:

$L=\frac{S}{P}$,

где $S$ — площадь пластины, и $P$ — её периметр. Тогда для ориентированной вверх горячей поверхности в холодной среде или для ориентированной вниз холодной поверхности в горячей среде:

${\mathrm{N}\mathrm{u}}_L=0,54{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L^{1/4},10^4⩽{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L⩽10^7;$

${\mathrm{N}\mathrm{u}}_L=0,15{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L^{1/3},10^7⩽{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L⩽10^{11}.$

Для ориентированной вниз горячей поверхности в холодной среде или для ориентированной вверх холодной поверхности в горячей среде:

${\mathrm{N}\mathrm{u}}_L=0,27{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L^{1/4},10^5⩽{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L⩽10^{10}.$

Теплоотдача при вынужденной конвекции в трубах

${\mathrm{N}\mathrm{u}}_D=0,023{\mathrm{R}\mathrm{e}}_D^{4/5}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^n,$

где:

• $\mathrm{R}\mathrm{e}$ — число Рейнольдса;
• $D$ — характерный размер;
• $\mathrm{P}\mathrm{r}$ — Число Прандтля;
• $n=0,4$ в условиях нагрева жидкости и $n=0,3$ в условиях охлаждения жидкости.

См. также

• Теплопередача
• Число Пекле — аналогичный параметр