P-волна

Р-волны — упругие продольные волны, вызывающие колебания элементарных частиц упругой среды в направлении распространения волны и создающие в среде объёмные деформации сжатия—растяжения (рисунок 1). Самые быстрые среди объёмных волн, поэтому получили название «P-волны» от латинского «prima» — первичные. Способны распространяться в твердых телах, жидкостях и газах.

Рисунок 1. Движение в продольной волне

Основные свойства

Рисунок 2. Поляризация Р-волны и направление волнового вектора

Решение волнового уравнения для плоской гармонической Р-волны:

$$u_p=A\left(\begin{array}{c}\sin i\\ 0\\ -\cos i\end{array}\right)exp\left(i\omega (\frac{\sin i}{v_p}x-\frac{\cos i}{v_p}z-t)\right)$$

Скорость P-волн в однородной изотропной среде равна:

$$v_p=\sqrt{\frac{K+\frac{4}{3}G}{\rho }}=\sqrt{\frac{\lambda +2\mu }{\rho }}=\sqrt{\frac{M}{\rho }}=\sqrt{\frac{E(1-\nu )}{(1+\nu )(1-2\nu )\rho }},$$

где $E$ — модуль Юнга, $\nu$ — коэффициент Пуассона, K — объёмный модуль, $G$ — модуль сдвига (также обозначаемый как $\mu$ — второй параметр Ламе), $\rho$ — плотность среды, через которую проходит волна, $\lambda$ — первый параметр Ламе, $M$ — упругий модуль P-волны, определяемый как

$$M=K+\frac{4}{3}G$$

Типичные значения для скоростей Р-волн, определяемых при землетрясениях находятся в диапазоне от 5 до 13 км/с, при расчётах должны использоваться адиабатические модули упругости

Рисунок 3. Сейсмограмма землетрясения

Преломление Р-волны на границе двух упругих сред

Для анализа волнового поля в реальных средах необходимо учитывать наличие границ между средами с разными упругими постоянными и свободную поверхность. Пусть Р-волна падает из среды 1 в среду 2, что видно на рисунке 4, векторами на рисунке обозначено направление смещения соответствующих волн.

Рисунок 4. Падение P-волны на границу двух полупространств

На границе S двух однородных сред получаем два граничных условия

$𝐮(𝐫){|}_{S_{-}}=𝐮(𝐫){|}_{S_{+}},$$\hat{\sigma }𝐧{|}_{S_{-}}=\hat{\sigma }𝐧{|}_{S_{+}},$

где n — вектор нормали к границе S. Первое выражение соответствует непрерывности вектора смещения, а второе отвечает за равенство векторов напряжений с обеих сторон $S_{+}$ и $S_{-}$ на границе.

Если Р-волна преломляется на границе, то возникает четыре волны: отражённая и проходящая волна P и отражённая и прошедшая волна SV.

Преломление Р-волны на границе среда-вакуум

В случае, когда упругая среда граничит с вакуумом, вместо двух условий остаётся только одно граничное условие, выражающее тот факт, что давление на границу со стороны вакуума должно равняться нулю:

$𝐮(𝐫){|}_S=0.$

Тогда в случае Р-волны, где А — это амплитуда падающей волны, $c_s$ — скорость поперечной волны в среде, $c_p$ — скорость продольной волны в среде, i — угол отражения моды P от моды P, j — угол отражения моды S от моды P, получаем$k_{ps}=A\frac{2c_p/c_s\sin 2j\cos 2i}{(c_p/c_s{)}^2{\cos }^{2}2j+\sin 2j\sin 2i},$

$k_{pp}=-A\frac{(c_p/c_s{)}^2{\cos }^2(2j)-\sin (2j)\sin (2i)}{(c_p/c_s{)}^2{\cos }^2(2j)+\sin (2j)\sin (2i)}.$

$k_{ps}$ — это коэффициент отражения моды S от моды P, $k_{pp}$ — это коэффициент отражения моды P от моды P.

Затенённая зона P-волн

Затененная зона P-волн

Сейсмологи обычно измеряют расстояния от эпицентра землетрясения в градусах: расстояние от нужной точки земной поверхности до эпицентра рассматривается в виде угла между направлением из центра Земли на эпицентр и направлением из центра Земли на данную точку. Было замечено, что в диапазоне углов от 103° до 142° от эпицентра P-волны практически незаметны, это затенённая зона P-волн. Как установил Шаблон:Нп5 в 1906 году, это происходит из-за преломления P-волн на границе земного ядраШаблон:Sfn.

См. также

• S-волна
• Продольные волны
• Сейсмические волны
• Скорость звука

Литература

• Ландау Л. Д., Лившиц Е. М. Теория упругости. — Москва: Наука, т. 7, 1965
• Яновская Т. Б. Основы сейсмологии.-ВВМ, 2006
• Аки К.,Ричардс П. Количественная сейсмология: теория и методы.-М.:Мир,1983
• Сейсморазведка. Справочник геофизика./Под ред. И. И. Гурвича, В. П. Номоконова.- Москва: Недра,1981
• Шаблон:Книга