Нейтрон

Нейтро́н (от Шаблон:Lang-la — ни тот, ни другой) — тяжёлая субатомная частица, не имеющая электрического заряда. Нейтрон является фермионом и принадлежит к группе барионов. Нейтроны и протоны являются двумя главными компонентами атомных ядер; общее название для протонов и нейтронов — нуклоны.

Открытие

Открытие нейтрона (1932) принадлежит физику Джеймсу Чедвику, который объяснил результаты опытов В. Боте и Г. Беккера (1930), в которых обнаружилось, что вылетающие при распаде полония α-частицы, воздействуя на лёгкие элементы, приводят к возникновению сильно проникающего излучения. Чедвик первый предположил, что новое проникающее излучение состоит из нейтронов, и определил их массуШаблон:Sfn. За это открытие он получил Нобелевскую премию по физике в 1935 году.

В 1930 году В. А. Амбарцумян и Д. Д. Иваненко показали, что атом не может, как считалось в то время, состоять только из протонов и электронов, что электроны, вылетающие из ядра при бета-распаде, рождаются в момент распада, и что кроме протонов, в ядре должны присутствовать некие нейтральные частицы.

В 1930 году Вальтер Боте и его студент Герберт Беккер, работавшие в Германии, обнаружили, что если высокоэнергетичные альфа-частицы, испускаемые полонием-210, попадают на некоторые лёгкие элементы, в особенности на бериллий или литий, образуется излучение с необычно большой проникающей способностью. Сначала считалось, что это — гамма-излучение, но выяснилось, что оно обладает гораздо большей проникающей способностью, чем все известные гамма-лучи, и результаты эксперимента не могут быть интерпретированы таким образом. Важный вклад сделали в 1932 году Ирен и Фредерик Жолио-Кюри. Они показали, что если это неизвестное излучение попадает на парафин или любое другое соединение, богатое водородом, образуются протоны высоких энергий. Само по себе это ничему не противоречило, но численные результаты приводили к нестыковкам в теории. Позднее в том же 1932 году английский физик Джеймс Чедвик провёл в Кавендишской лаборатории в Кембридже серию экспериментов, в которых он показал, что гамма-лучевая гипотеза несостоятельна. Чедвик облучал бериллий альфа-частицами; при этом (в современных обозначениях) происходит следующая реакция: Шаблон:Nowrap Шаблон:Nowrap. Он предположил, что образующееся излучение состоит из незаряженных частиц с массой, близкой к массе протона, и провёл серию экспериментов, подтвердивших эту гипотезу. Эти незаряженные частицы были названы нейтронами от латинского корня Шаблон:Lang-la2 и обычного для частиц суффикса Шаблон:Lang-la2 (-он). В том же 1932 году Д. Д. Иваненко и затем В. Гейзенберг предположили, что атомное ядро состоит из протонов и нейтронов.

Основные характеристики

• Масса (примерно на 0,1378 % больше, чем масса протона; приведены рекомендованные значения CODATA 2022 года, в скобках указана погрешность величины в единицах последней значимой цифры, одно стандартное отклонение):
  • 939,565 421 94(48) МэВ;
  • 1,008 664 916 06(40) а. е. м.;
  • 1,674 927 500 56(85)Шаблон:E кг;
  • 1838,683 662 00(74) массы электрона.
• Электрический заряд: 0. Экспериментально измеренное значение совместимо с нулём: (−0,2 ± 0,8)Шаблон:E элементарного электрического заряда.
• Спин: Шаблон:Frac (фермион). Спин свободного нейтрона измеряется методом когерентного отражения от магнитных зеркал.
• Время жизни в свободном состоянии: Шаблон:Math = 878,4 ± 0,5 секунды (период полураспада Шаблон:Math = 608,9 ± 0,3 секунды).
• Магнитный момент: −1,913 042 76(45) ядерного магнетона, или Шаблон:Nobr. Магнитный момент нейтрона измеряется с помощью резонансного метода молекулярных пучков.
• Внутренняя чётность: равна 1Шаблон:Sfn.
• Средний квадрат зарядового радиуса: $⟨r^2⟩=\int \rho (r)r^2{d}^{3}r$ ≈ −0,1155(17) фм² (формально отрицательный знак обусловлен тем, что распределение отрицательного заряда в нейтроне смещено к периферии частицы, положительного — к центру).
• Электрическая поляризуемость: 1,18(11)Шаблон:E фм³
• Магнитная поляризуемость: 0,37(12)Шаблон:E фм³.

Несмотря на нулевой электрический заряд, нейтрон не является истинно нейтральной частицей. Античастицей нейтрона является антинейтрон, который не совпадает с самим нейтроном. Нейтрон аннигилирует с антинейтроном и другими антиадронами (в частности, с антипротоном).

С нейтроном связаны несколько физических величин, имеющих размерность длины:

• комптоновская длина волны нейтрона ${\lambda }_K=\frac{2\pi \hslash }{mc}$ ≈ 1,319 590 903 82(67)Шаблон:E см;
• среднеквадратичный зарядовый радиус нейтрона: $\sqrt{|⟨r^2⟩|}=\sqrt{|\int \rho (r)r^2{d}^{3}r|}$ ≈ 0,3399(25)Шаблон:E см;
• среднеквадратичный магнитный радиус нейтрона: $\sqrt{⟨r_M^2⟩}$ ≈ 0,864Шаблон:Sup subШаблон:E см.
• кубический корень из электрической поляризуемости нейтрона: $({\alpha }_n{)}^{1/3}$ ≈ 0,106(3)Шаблон:E см.
• кубический корень из магнитной поляризуемости нейтрона: $({\beta }_n{)}^{1/3}$ ≈ 0,072(9)Шаблон:E см.
• отношение электрического дипольного момента нейтрона к элементарному заряду $\left|\frac{d_n}{e}\right|$ < 1,8Шаблон:E см;
• гравитационный радиус нейтрона $R_G=\frac{2Gm}{c^2}$ ≈ 2,48Шаблон:E см.

Строение и распад

Считается надёжно установленным, что нейтрон является связанным состоянием трёх кварков: одного «верхнего» (u) и двух «нижних» (d) кварков (кварковая структура udd). Близость значений масс протона и нейтрона обусловлена свойством приближённой изотопической инвариантности: в протоне (кварковая структура uud) один d-кварк заменяется на u-кварк, но поскольку массы этих кварков очень близки, такая замена слабо сказывается на массе составной частицы.

Поскольку нейтрон тяжелее протона, то он может распадаться в свободном состоянии. Единственным каналом распада, разрешённым законом сохранения энергии и законами сохранения электрического заряда, барионного и лептонного квантовых чисел, является бета-распад нейтрона на протон, электрон и электронное антинейтрино (а также иногда гамма-квант). Поскольку этот распад идёт с образованием лептонов и изменением аромата кварков, то он обязан происходить только за счёт слабого взаимодействия. Однако ввиду специфических свойств слабого взаимодействия скорость этой реакции аномально мала из-за крайне малого энерговыделения (разности масс начальных и конечных частиц). Именно этим объясняется тот факт, что нейтрон является настоящим долгожителем среди элементарных частиц: его время жизни, приблизительно равное Шаблон:Nobr, это примерно в миллиард раз больше времени жизни мюона — следующей за нейтроном метастабильной частицы по времени жизни.

Кроме того, разница масс между протоном и нейтроном, составляющая Шаблон:Nobr (или Шаблон:Nobr), невелика по меркам ядерной физики. Вследствие этого в ядрах нейтрон может находиться в более глубокой потенциальной яме, чем протон, и потому бета-распад нейтрона оказывается энергетически невыгодным. Это приводит к тому, что в ядрах нейтрон может быть стабильным. Более того, в нейтроно-дефицитных ядрах происходит бета-распад протона в нейтрон (с захватом орбитального электрона или вылетом позитрона); этот процесс энергетически запрещён для свободного протона.

На кварковом уровне бета-распад нейтрона может быть описан как превращение одного из d-кварков в u-кварк с испусканием виртуального [[W-бозон|Шаблон:Math-бозона]], который немедленно распадается на электрон и электронное антинейтрино.

Изучение распада свободного нейтрона важно для уточнения свойств слабого взаимодействия, а также поиска нарушений временно́й инвариантности, нейтрон-антинейтронных осцилляций Шаблон:Итп

Внутренняя структура нейтрона впервые была экспериментально исследована Р. Хофштадтером путём изучения столкновений пучка электронов высоких энергий (Шаблон:Nobr) с нейтронами, входящими в состав дейтрона (Нобелевская премия по физике 1961 г.). Нейтрон состоит из тяжёлой сердцевины (керна) радиусом Шаблон:Nobr, с высокой плотностью массы и заряда, которая имеет общий заряд Шаблон:Nobr, и окружающей его относительно разреженной оболочки («мезонной шубы»). На расстоянии от Шаблон:Nobr до Шаблон:Nobr эта оболочка состоит в основном из виртуальных [[ро-мезон|Шаблон:Math-]] и [[пи-мезон|Шаблон:Math]]-мезонов и обладает общим зарядом Шаблон:Nobr. Дальше расстояния Шаблон:Nobr от центра простирается оболочка из виртуальных [[омега-мезон|Шаблон:Math-]] и [[пи-мезон|Шаблон:Math]]-мезонов, несущих суммарный заряд около Шаблон:Nobr.

Иные свойства

Изоспины нейтрона и протона одинаковы (Шаблон:Frac), но их проекции противоположны по знаку. Проекция изоспина нейтрона по соглашению в физике элементарных частиц принимается равной −Шаблон:Frac, в ядерной физике +Шаблон:Frac (поскольку в большинстве ядер нейтронов больше, чем протонов, это соглашение позволяет избегать отрицательных суммарных проекций изоспина).

Нейтрон и протон вместе с Шаблон:Math-барионами входят в состав октета барионов со спином Шаблон:Frac и барионным зарядом 1Шаблон:Sfn.

Нейтрон — единственная из имеющих массу покоя элементарных частиц, для которой непосредственно наблюдалось гравитационное взаимодействие — искривление в поле земного тяготения траектории хорошо коллимированного пучка ультрахолодных нейтронов. Измеренное гравитационное ускорение нейтронов в пределах точности эксперимента совпадает с гравитационным ускорением макроскопических тел.

При огромном давлении внутри нейтронной звезды нейтроны могут деформироваться вплоть до того, что приобретают форму куба.

Направления исследований в физике нейтронов

Фундаментальные исследования:

• возможность существования тетранейтронов и иных связанных состояний из одних только нейтронов;
• поиск возможных нейтрон-антинейтронных осцилляций;
• поиск электрического дипольного момента нейтрона. Электрический дипольный момент нейтрона был бы точно равен нулю, если бы имела место инвариантность всех взаимодействий, в которых участвует нейтрон, относительно операции отражения времени. Слабые взаимодействия неинвариантны относительно операции отражения времени. Вследствие этого нейтрон должен был бы обладать электрическим дипольным моментом. Причина отсутствия электрического дипольного момента у нейтрона неизвестна.Шаблон:Sfn
• изучение свойств сильно нейтроно-избыточных лёгких ядер.

Прикладные исследования:

• получение и хранение холодных нейтронов;
• влияние потоков нейтронов на живые ткани и организмы;
• влияние сверхмощных потоков нейтронов на свойства материалов;
• изучение распространения нейтронов в различных средах;
• изучение различных типов структуры в физике конденсированных сред;
• нейтронно-дифракционный анализ;
• нейтронно-активационный анализ.

Литература

• Шаблон:Статья
• Шаблон:Книга
• Шаблон:Книга
• Шаблон:Книга
• Шаблон:Статья Шаблон:Free access
• Шаблон:Статья Шаблон:Free access

Ссылки

• Neutron properties (англ.). In: Workman R. L. et al. (Particle Data Group), Prog. Theor. Exp. Phys. 2022, 083C01 (2022) and 2023 update.
• CODATA Internationally recommended 2022 values of the Fundamental Physical Constants.